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Fourier 分析

函数的 Fourier 级数

基本概念

周期延拓

ff 是定义在 [l,l][-l,l] 上的函数,令 F(x)={f(x2nl),(2n1)l<x<(2n+1)lf(l)f(l)2,x=(2n+1)l\begin{aligned}F(x) = \begin{cases} f(x-2nl), &(2n-1)l < x < (2n+1)l\\ \dfrac{f(l)-f(-l)}{2}, & x = (2n+1)l \end{cases}\end{aligned}

偶延拓与奇延拓

fe(x)={f(x),0xlf(x),lx<0fo(x)={f(x),0<xl0,x=0f(x),lx<0f_e(x)=\begin{cases}f(x), &0\leq x\leq l\\f(-x), &-l\leq x < 0\end{cases}\quad f_o(x)=\begin{cases}f(x), &0< x\leq l\\0, &x=0\\-f(-x), &-l\leq x < 0\end{cases}

三角函数系的正交性

函数集合 {1,cosx,sinx,,cosnx,sinnx,}\{1, \cos x,\sin x, \cdots ,\cos nx,\sin nx ,\cdots\}

  1. 1πππcosmxcosnxdx={0,mn1,m=n02,m=n=0(m,n=1,2,)\displaystyle \frac{1}{\pi}\int_{-\pi}^{\pi}\cos mx\cos nx\text{d}x=\begin{cases}0, &m\neq n\\1, &m=n\neq 0\\2, &m=n=0\end{cases}(m,n=1,2,\dots)

  2. 1πππsinmxsinnxdx={0,mn1,m=n(m,n=1,2,)\displaystyle \frac{1}{\pi}\int_{-\pi}^{\pi}\sin mx\sin nx\text{d}x=\begin{cases}0, &m\neq n\\1, &m=n\end{cases}(m,n=1,2,\dots)

  3. 1πππsinmxcosnxdx=0 (m=1,2,;n=0,1,)\displaystyle \frac{1}{\pi}\int_{-\pi}^{\pi}\sin mx\cos nx\text{d}x=0\ (m=1,2,\dots; n=0,1,\dots)

周期函数的 Fourier 级数

设在 [π,π][-\pi, \pi] 上函数 f(x)f(x) 可展开为三角级数,即

f(x)=a02+n=1(ancosnx+bnsinnx) f(x) = \frac{a_0}{2} + \sum_{n=1}^{\infty} (a_n\cos nx+b_n\sin nx)

Fourier 系数公式

{an=1πππf(x)cosnxdx,n=0,1,2,,bn=1πππf(x)sinnxdx,n=1,2,. \begin{cases} \begin{aligned}a_n=\frac{1}{\pi} \int_{-\pi}^{\pi} f(x)\cos nx\text{d}x\end{aligned}, &n=0,1,2,\dots,\\ \begin{aligned}b_n=\frac{1}{\pi} \int_{-\pi}^{\pi} f(x)\sin nx\text{d}x\end{aligned}, &n=1,2,\dots. \end{cases}
Fourier 级数(F氏级数)
f(x)a02+n=1(ancosnx+bnsinnx) f(x)\sim \frac{a_0}{2}+\sum_{n=1}^{\infty} (a_n\cos nx+b_n\sin nx)

"\sim" 表示级数是由 ff 写出来的,即 ff 收敛到F氏级数

Dirichlet 收敛定理

定理

ff2π2\pi 为周期,在 [π,π][-\pi,\pi] 上分段可微,则其F氏级数收敛,且

a02+n=1(ancosnx+bnsinnx)=f(x+0)+f(x0)2 \frac{a_0}{2}+\sum_{n=1}^{\infty} (a_n\cos nx+b_n\sin nx) = \frac{f(x+0)+f(x-0)}{2}

正弦和余弦级数

ff[π,π][-\pi,\pi] 上可积且绝对可积,且为奇函数,则

{an=0,bn=1πππf(x)sinnxdx=2π0πf(x)sinnxdx \begin{cases} &a_n=0,\\ &\displaystyle b_n=\frac{1}{\pi}\int_{-\pi}^{\pi} f(x)\sin nx\text{d}x = \frac{2}{\pi}\int_{0}^{\pi} f(x)\sin nx\text{d}x \end{cases}

f(x)n=1bnsinnx\displaystyle f(x) \sim \sum_{n=1}^{\infty} b_n \sin nx

ff[π,π][-\pi,\pi] 上可积且绝对可积,且为偶函数,则

{an=1πππf(x)cosnxdx=2π0πf(x)cosnxdx,bn=0 \begin{cases} &\displaystyle a_n=\frac{1}{\pi}\int_{-\pi}^{\pi} f(x)\cos nx\text{d}x = \frac{2}{\pi}\int_{0}^{\pi} f(x)\cos nx\text{d}x,\\ &b_n=0 \end{cases}

f(x)n=1ancosnx\displaystyle f(x) \sim \sum_{n=1}^{\infty} a_n \cos nx

周期为 2l2l 函数的F氏级数

x=lπtx=\dfrac{l}{\pi}t,则 g(t)=f(lπt)g(t)=f(\dfrac{l}{\pi}t)[π,π][-\pi,\pi] 上可积且绝对可积,故

g(t)a02+n=1(ancosnt+bnsinnt) g(t)\sim \frac{a_0}{2} + \sum_{n=1}^{\infty} (a_n\cos nt+b_n\sin nt)
f(x)a02+n=1(ancosnπlx+bnsinnπlx) f(x)\sim \frac{a_0}{2} + \sum_{n=1}^{\infty} (a_n\cos \frac{n\pi}{l}x+b_n\sin \frac{n\pi}{l}x)

其中 an=1lllf(x)cosnπlxdx, bn=1lllf(x)sinnπlxdx\displaystyle a_n=\frac{1}{l}\int_{-l}^{l}f(x)\cos \frac{n\pi}{l}x\text{d}x,\ b_n=\frac{1}{l}\int_{-l}^{l}f(x)\sin \frac{n\pi}{l}x\text{d}x

定理

ff2l2l 为周期,在 [l,l][-l,l] 上分段可微,则其F氏收敛,且

a02+n=1(ancosnπlx+bnsinnπlx)={f(x+0)+f(x0)2,x(l,l)f(l+0)+f(l0)2,x=±l \frac{a_0}{2} + \sum_{n=1}^{\infty} (a_n\cos \frac{n\pi}{l}x+b_n\sin \frac{n\pi}{l}x) = \begin{cases} \dfrac{f(x+0)+f(x-0)}{2}, x\in (-l,l)\\ \dfrac{f(-l+0)+f(l-0)}{2}, x=\pm l \end{cases}
更一般的形式
f(x)a02+n=1(ancos(2πnxT)+bnsin(2πnxT))f(x)\sim \dfrac{a_0}{2} + \sum_{n=1}^{\infty}\left(a_n\cos (\frac{2\pi nx}{T}) + b_n\sin (\frac{2\pi nx}{T})\right)

其中,

a0=2TT/2T/2f(x)dxa_0 = \dfrac{2}{T}\int_{-T/2}^{T/2}f(x)\text{d}x
an=2TT/2T/2f(x)cos(2πnxT)dxa_n = \dfrac{2}{T}\int_{-T/2}^{T/2}f(x)\cos (\frac{2\pi nx}{T})\text{d}x
bn=2TT/2T/2f(x)sin(2πnxT)dxb_n = \dfrac{2}{T}\int_{-T/2}^{T/2}f(x)\sin (\frac{2\pi nx}{T})\text{d}x

F氏级数的复数形式

Euler 公式

eiθ=cosθ+isinθcosθ=eiθ+eiθ2, sinθ=eiθeiθ2i \text{e}^{i\theta} = \cos \theta+i\sin\theta \leftrightarrow \cos\theta = \frac{\text{e}^{i\theta} + \text{e}^{-i\theta}}{2},\ \sin\theta = \frac{\text{e}^{i\theta}-\text{e}^{-i\theta}}{2i}

可导出 ff复数形式F氏级数.

f(x)a02+n=1(anibn2einωx+an+ibn2einωx) f(x)\sim \frac{a_0}{2} + \sum_{n=1}^{\infty}\left(\frac{a_n-ib_n}{2}\text{e}^{in\omega x}+\frac{a_n+ib_n}{2}\text{e}^{-in\omega x}\right)

其中 ω=πl\omega = \dfrac{\pi}{l}基频an=1lllf(x)cosnωxdx, bn=1lllf(x)sinnωxdx\displaystyle a_n=\frac{1}{l}\int_{-l}^{l}f(x)\cos n\omega x\text{d}x,\ b_n=\frac{1}{l}\int_{-l}^{l}f(x)\sin n\omega x\text{d}x

f(x)a02+n=1(anibn2einωx+an+ibn2einωx)=defF0+n=1(Fneinωx+Fneinωx)=n=Fneinωx \begin{aligned} f(x)&\sim \frac{a_0}{2} + \sum_{n=1}^{\infty}\left(\frac{a_n-ib_n}{2}\text{e}^{in\omega x}+\frac{a_n+ib_n}{2}\text{e}^{-in\omega x}\right)\\ &\stackrel{\text{def}}{=} F_0+\sum_{n=1}^{\infty}(F_n\text{e}^{in\omega x}+F_{-n}\text{e}^{-in\omega x})=\sum_{n=-\infty}^{\infty}F_n\text{e}^{in\omega x} \end{aligned}

其中, F0=a02=12lllf(x)dx,Fn=anibn2=12lllf(x)einωxdxFn=Fn\begin{aligned} &F_0=\frac{a_0}{2}=\frac{1}{2l}\int_{-l}^{l}f(x)\text{d}x,\\ &F_n=\frac{a_n-ib_n}{2}=\frac{1}{2l}\int_{-l}^{l}f(x)\text{e}^{-in\omega x}\text{d}x\\ &F_{-n}=\overline{F_n} \end{aligned}

平方平均收敛

基本概念

L2[a,b]={f(x)在 [a,b] 上可积且平方可积}L^2[a,b] = \{f(x)\mid \text{在 }[a,b]\text{ 上可积且平方可积}\}

  • L2[a,b]L^2[a,b] 是一个线性空间

  • f,gL2[a,b] f, g \in L^2[a, b] ,其内积定义为 f,g=abf(x)g(x)dx \langle f, g \rangle = \int_a^b f(x) g(x) \text{d}x f=f,f=abf2(x)dx | f | = \sqrt{\langle f, f \rangle} = \sqrt{\int_a^b f^2(x) \text{d}x}

  • f,g f, g 之间的距离 fg=fg,fg=ab[f(x)g(x)]2dx | f - g | = \sqrt{\langle f - g, f - g \rangle} = \sqrt{\int_a^b [f(x) - g(x)]^2 \text{d}x}

  • 三角函数系 {12π,cosxπ,sinxπ,,cosnxπ,sinnxπ,}\left\{ \dfrac{1}{\sqrt{2\pi}}, \dfrac{\cos x}{\sqrt{\pi}}, \dfrac{\sin x}{\sqrt{\pi}}, \cdots, \dfrac{\cos nx}{\sqrt{\pi}}, \dfrac{\sin nx}{\sqrt{\pi}}, \cdots \right\}

    L2[π,π] L^2[-\pi, \pi] 标准正交系

定义

fL2[a,b] f \in L^2[a, b] ,若存在 fnL2[a,b] f_n \in L^2[a, b] 使得 limnfnf2=limnab[fn(x)f(x)]2dx=0 \lim_{n \to \infty} | f_n - f |^2 = \lim_{n \to \infty} \int_a^b [f_n(x) - f(x)]^2 \text{d}x = 0 则称 fn f_n 平方平均收敛f f

Bessel 不等式

fL2[π,π]f\in L^2[-\pi, \pi]

  • nn 阶三角多项式 gn(x)=α02+k=1n(αkcoskx+βksinkx)\displaystyle g_n(x) = \frac{\alpha_0}{2} + \sum_{k=1}^{n}(\alpha_k\cos kx + \beta_k\sin kx)

  • nn 阶 Fourier 多项式(最佳逼近) Sn(x)=a02+k=1n(akcoskx+bksinkx)\displaystyle S_n(x) = \frac{a_0}{2} + \sum_{k=1}^{n}(a_k\cos kx + b_k\sin kx)

  • gnG={gn}\forall g_n\in G = \{g_n\}fSn(x)fgn(x)\|f-S_n(x)\|\leq \|f-g_n(x)\|

  • fSn2=ππf2(x)dxπ[a022+k=1n(ak2+bk2)]\displaystyle \|f-S_n\|^2 = \int_{-\pi}^{\pi} f^2(x)\text{d}x - \pi\left[ \frac{a_0^2}{2} + \sum_{k=1}^n(a_k^2+b_k^2)\right]

Bessel 不等式

fL2[π,π]f\in L^2[-\pi, \pi],则 ff 的F式系数满足

a022+n=1(an2+bn2)1πππf2(x)dx\frac{a_0^2}{2} + \sum_{n=1}^{\infty}(a_n^2+b_n^2) \leq \frac{1}{\pi}\int_{-\pi}^{\pi} f^2(x)\text{d}x

推论

fL2[π,π]f \in L^2[-\pi, \pi],则级数 a022+n=1(an2+bn2)\displaystyle \frac{a_0^2}{2} + \sum_{n=1}^{\infty} (a_n^2 + b_n^2)收敛,故 limnan=0=limnbn, \lim_{n \to \infty} a_n = 0 = \lim_{n \to \infty} b_n,

Parseval 等式

平方平均收敛定理

fL2[π,π]f\in L^2[-\pi, \pi],则{Sn(x)}\{S_n(x)\} 平方平均收敛于 ff,即

limnfSn2=0\lim_{n\to \infty} \|f-S_n\|^2 = 0

Parseval 等式

fL2[π,π]f\in L^2[-\pi, \pi],则 ff 的F式系数满足

a022+n=1(an2+bn2)=1πππf2(x)dx\frac{a_0^2}{2} + \sum_{n=1}^{\infty}(a_n^2+b_n^2) = \frac{1}{\pi}\int_{-\pi}^{\pi} f^2(x)\text{d}x

推论

  1. fC[π,π]f \in C[-\pi, \pi],且 ff 与三角函数系

    {12π,cosxπ,sinxπ,,cosnxπ,sinnxπ,} \left\{ \frac{1}{\sqrt{2\pi}}, \frac{\cos x}{\sqrt{\pi}}, \frac{\sin x}{\sqrt{\pi}}, \cdots, \frac{\cos nx}{\sqrt{\pi}}, \frac{\sin nx}{\sqrt{\pi}}, \cdots \right\}

    中的每一个都正交,则 f(x)0f(x) \equiv 0

    • f,gC[π,π]f, g \in C[-\pi, \pi],且F氏系数相等,则 f(x)g(x)f(x) \equiv g(x)
  2. f,gL2[π,π]f, g \in L^2[-\pi, \pi],其F氏系数分别为 an,bna_n, b_nan,bn\overline{a_n}, \overline{b_n},则

    1πππf(x)g(x)dx=a0a02+n=1(anan+bnbn) \frac{1}{\pi} \int_{-\pi}^{\pi} f(x) g(x) \text{d}x = \frac{a_0 \overline{a_0}}{2} + \sum_{n=1}^{\infty} (a_n \overline{a_n} + b_n \overline{b_n})
  3. fL2[π,π]f \in L^2[-\pi, \pi],其 Fourier 级数为

    f(x)a02+n=1(ancosnx+bnsinnx) f(x) \sim \frac{a_0}{2} + \sum_{n=1}^{\infty} (a_n \cos nx + b_n \sin nx)

    则对 [a,b][π,π]\forall [a, b] \subset [-\pi, \pi],有

    abf(x)dx=aba02dx+n=1ab(ancosnx+bnsinnx)dx \int_a^b f(x) \text{d}x = \int_a^b \frac{a_0}{2} \text{d}x + \sum_{n=1}^{\infty} \int_a^b (a_n \cos nx + b_n \sin nx) \text{d}x

广义 Fourier 级数

基本概念

{φ1(x),φ2(x),,φn(x),}\{\varphi_1(x), \varphi_2(x),\cdots,\varphi_n(x),\cdots\}L2[a,b]L^2[a,b] 的标准正交系,即

φm(x),φn(x)=abφm(x)φn(x)dx={0,mn1,m=n\displaystyle \langle \varphi_m(x),\varphi_n(x)\rangle = \int_a^b \varphi_m(x)\varphi_n(x)\text{d}x = \begin{cases}0, &m\neq n\\1, &m=n\end{cases}
  • 广义F氏系数 an=abf(x)φn(x)dx\displaystyle a_n = \int_a^b f(x)\varphi_n(x)\text{d}x

  • 广义F氏级数 f(x)n=1anφn(x)\displaystyle f(x) \sim \sum_{n=1}^{\infty} a_n\varphi_n(x)

fL2[a,b],{φ(x)}f\in L^2[a,b], \{\varphi(x)\} 为标准正交系,

  • nnφ\varphi-多项式 Tn(x)=k=1nαkφk(x)\displaystyle T_n(x) = \sum_{k=1}^n\alpha_k\varphi_k(x)

  • 广义F氏级数前 nn 项和(最佳逼近) Sn(x)=k=1nakφk(x)S_n(x) = \sum_{k=1}^na_k\varphi_k(x)

  • fSnfTn\|f-S_n\|\leq \|f-T_n\|

  • fSn2=f2m=1am2\displaystyle \|f-S_n\|^2 = \|f\|^2 - \sum_{m=1}^{\infty}a_m^2

  • m=1am2f2\displaystyle \sum_{m=1}^{\infty}a_m^2\leq \|f\|^2

定义

  • {φn(x)}\{\varphi_n(x)\}L2[a,b]L^2[a, b] 的标准正交系,且

m=1am2=f2 \sum_{m=1}^{\infty} a_m^2 = |f|^2

则称 {φn(x)}\{\varphi_n(x)\}L2[a,b]L^2[a, b]完备标准正交系。

定理

{φn(x)}\{\varphi_n(x)\}L2[a,b]L^2[a, b] 的完备标准正交系,则 Sn(x)=k=1nakφk(x) S_n(x) = \sum_{k=1}^n a_k \varphi_k(x)

平方平均收敛于 ff,即 limnfSn=0 \lim_{n \to \infty} | f - S_n | = 0

定理

{φn(x)}\{\varphi_n(x)\}L2[a,b]L^2[a, b] 的完备标准正交系,则

  1. fC[a,b]f \in C[a, b],则 f(x)0f(x) \equiv 0 当且仅当 ff 的广义F氏系数an=0,(n=1,2,)a_n = 0, (n = 1, 2, \ldots)

  2. {φn(x)}\{\varphi_n(x)\} 中删去任一函数,则剩余函数系不完备;

  3. abφ02(x)dx=1\displaystyle\int_a^b \varphi_0^2(x) \text{d}x = 1,则 {φn(x)}\{\varphi_n(x)\} 增加 φ0(x)\varphi_0(x) 所得函数系非正交系。

Fourier 变换

Fourier 积分

回顾 F氏级数的复数形式

λn=nπl,Δλ=λnλn1=πl\lambda_n = \dfrac{n\pi}{l}, \Delta\lambda = \lambda_n-\lambda_{n-1}=\dfrac{\pi}{l}

ffR\mathbb{R} 的任意有限区间分段可微,且在 (,+)(-\infty,+\infty) 上绝对可积1,则有对任意 xRx\in \mathbf{R}

12π+[+f(t)eiλtdt]eiλxdλ=f(x+0)+f(x0)2\frac{1}{2\pi}\int_{-\infty}^{+\infty}\left[\int_{-\infty}^{+\infty}f(t)e^{-i\lambda t}\text{d}t\right]e^{i\lambda x}\text{d}\lambda = \frac{f(x+0)+f(x-0)}{2}

特别地,若 ffxx 处连续,则

12π+[+f(t)eiλtdt]eiλxdλ=f(x)\frac{1}{2\pi}\int_{-\infty}^{+\infty}\left[\int_{-\infty}^{+\infty}f(t)e^{-i\lambda t}\text{d}t\right]e^{i\lambda x}\text{d}\lambda = f(x)

Fourier 变换

ff 满足定理条件且连续,称函数

F(λ)=+f(t)eiλtdtF(\lambda) = \int_{-\infty}^{+\infty}f(t)e^{-i\lambda t}\text{d}t

ff 的 Fourier变换;而函数

f(x)=12π+F(λ)eiλxdλf(x) = \frac{1}{2\pi}\int_{-\infty}^{+\infty}F(\lambda)e^{i\lambda x}\text{d}\lambda

称为 F(λ)F(\lambda) 的 Fourier 逆变换,上式称为反演公式

实形式 Fourier 积分

ffR\mathbb{R} 上连续时,有

f(x)=1π0+dλ+f(t)cosλ(xt)dt=def0+[a(λ)cosλx+b(λ)sinλx]dλ\begin{aligned} f(x) &= \frac{1}{\pi}\int_0^{+\infty}\text{d}\lambda\int_{-\infty}^{+\infty}f(t)\cos\lambda(x-t)\text{d}t\\ &\stackrel{\text{def}}{=}\int_0^{+\infty}\left[a(\lambda)\cos\lambda x+b(\lambda)\sin\lambda x\right]\text{d}\lambda \end{aligned}

其中 a(λ)=1π+f(t)cosλtdtb(λ)=1π+f(t)sinλtdt\displaystyle a(\lambda) = \frac{1}{\pi}\int_{-\infty}^{+\infty}f(t)\cos\lambda t\text{d}t\quad b(\lambda) = \frac{1}{\pi}\int_{-\infty}^{+\infty}f(t)\sin\lambda t\text{d}t

正弦和余弦变换

f f 为奇函数,其 Fourier 变换

f(x)Fo(λ)=+f(t)eiλtdt=2i0+f(t)sin(λt)dt f(x) \rightarrow F_o(\lambda) = \int_{-\infty}^{+\infty} f(t)e^{-i \lambda t} \text{d}t = -2i \int_{0}^{+\infty} f(t)\sin(\lambda t) \text{d}t

Go(λ)=iFo(λ)=20+f(t)sin(λt)dt\displaystyle G_o(\lambda) = i F_o(\lambda) = 2 \int_{0}^{+\infty} f(t)\sin(\lambda t) \text{d}tff正弦变换,其逆变换为

Go(λ)f(x)=1π0+Go(λ)sin(λx)dλ G_o(\lambda) \rightarrow f(x) = \frac{1}{\pi} \int_{0}^{+\infty} G_o(\lambda)\sin(\lambda x) \text{d}\lambda

f f 为偶函数,其 Fourier 变换

f(x)Fe(λ)=+f(t)eiλtdt=20+f(t)cos(λt)dt f(x) \rightarrow F_e(\lambda) = \int_{-\infty}^{+\infty} f(t)e^{-i \lambda t} \text{d}t = 2 \int_{0}^{+\infty} f(t)\cos(\lambda t) \text{d}t

称为余弦变换,其逆变换为

Fe(λ)f(x)=12π+Fe(λ)eiλxdλ=1π0+Fe(λ)cos(λx)dλ F_e(\lambda) \rightarrow f(x) = \frac{1}{2\pi} \int_{-\infty}^{+\infty} F_e(\lambda)e^{i \lambda x} \text{d}\lambda = \frac{1}{\pi} \int_{0}^{+\infty} F_e(\lambda)\cos(\lambda x) \text{d}\lambda

性质

ff 的 Fourier 变换为 F[f]F[f],即

F[f](λ)=F(λ)=+f(t)eiλtdtF[f](\lambda) = F(\lambda) = \int_{-\infty}^{+\infty}f(t) e^{-i\lambda t}\text{d}t

线性性

F[αf+βg]=αF[f]+βF[g]α,βRF[\alpha f+\beta g] = \alpha F[f]+\beta F[g]\quad \alpha,\beta\in\mathbb{R}

频移性

F[f(x)eiλ0x](λ)=F(λ+λ0)F[f(x)e^{-i\lambda_0x}](\lambda) = F(\lambda + \lambda_0)

微分关系

f(±)=0,ff(\pm\infty)=0,f' 存在 Fourier 变换,则

F[f]=iλF[f]F[f'] = i\lambda\cdot F[f]

微分特性

ffxf(x)xf(x) 存在 Fourier 变换,则

F(λ)=F[ixf(x)]F'(\lambda) = F[-ixf(x)]

卷积

f,gf,gR\mathbb{R} 上绝对可积,则 ffgg 的卷积

(fg)(x)=def+f(xt)g(t)dt(f\ast g)(x)\stackrel{\text{def}}{=}\int_{-\infty}^{+\infty}f(x-t)g(t)\text{d}t
  • fg=gff\ast g=g\ast f

  • (fg)h=f(gh)(f\ast g)\ast h=f\ast (g\ast h)

  • (f+g)h=fh+gh(f+g)\ast h=f\ast h+g\ast h

  • F[fg]=F[f]F[g]F[f\ast g] = F[f]\cdot F[g]

Parseval 等式

ff 可积且平方可积,F(λ)F(\lambda)ff 的F氏变换,则有

+f2(t)dt=12π+F(λ)2dλ\int_{-\infty}^{+\infty}f^2(t)\text{d}t=\frac{1}{2\pi}\int_{-\infty}^{+\infty}|F(\lambda)|^2\text{d}\lambda

  1. 即积分在 (,)(-\infty,\infty) 上收敛 

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